Formel 1
När AC-tomgångsströmmen passerar genom märkspänningen i transformatorlindningen kommer det att finnas en märkmagnetisk flödestäthet BN i järnkärnan. Vid denna tidpunkt kommer den magnetiska permeabiliteten hos järnkärnan att vara relativt låg. Vid mätning av likströmsresistansen är det nödvändigt att göra den magnetiska kärnan. Den magnetiska densiteten är större än BN och minskar ledningsförmågan hos den magnetiska kärnan för att minska tidskonstanten och tillbaka EMF för kretsen och för att förkorta sedimenteringstiden, därför DC-ström vid mätning av DC-resistans bör vara minst:
I {{0}} k√2i0In plus 100
där K: konstant > 1
I0: AC märkfrekvens, tomgångsström i procent ( procent ) under märkspänning
Ingång: märkström för lindningen under test (A)
där √2 är storleken på likströmmen lika med växelströmmen. När faktorn K är större än 1, är den magnetiska densiteten i kärnan > BN,
Vid mätning av DC-resistansen minskar den magnetiska permeabiliteten μ hos den magnetiska kärnan.
Formel 2
När transformatorlindningarna är stjärnanslutna (Y) är linjeströmmen lika med fasströmmen, från formeln ovan kan man dra slutsatsen att strömmen som ska appliceras vid mätning av DC-resistansen är:
IY {{0}}.41 ki0In: 100
Formel 3
När transformatorlindningarna är delta (D) anslutna är tomgångsströmmens linjeström √3 gånger fasströmmen, medan DC-strömmen vid mätning av DC-resistans fördelas i proportioner 1/3 och 2//3 av den totala strömmen. Så för att mäta DC-resistans, lägg till ström enligt följande:
ID {{0}}.41x3 / 2 plus 1 /√3ki0Inx100=1.22 ki0In÷100
När k är 3-10, det vill säga att magnetiseringens ampere-varv vid mätning av DC-resistansen är 3-10 gånger obelastade ampere-varv, då kan den magnetiska densiteten i järnkärnan göras större än BN och nära mättnad, det vill säga likströmmen vid mätning av likströmsresistansen är lika med 2 procent -10 procent av märkströmmen. Om likströmmen är för hög och mättiden är för lång kommer motståndet att ändras och mätfelet ökar på grund av lindningens ökade uppvärmningstemperatur.